Page 49 - 《爆炸与冲击》2025年第9期

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第 45 卷 王 振，等： 平整壁面通道内冲击波传播试验研究 第 9 期

80
80 Exp 2 Exp 2
Exp 3 60 Exp 3
60 Exp 4 Exp 4
Overpressure/kPa 40 Group 2 Overpressure/kPa 40

20
20
0
0
Group 1
−20
−20
30 40 50 60 70 80 40 50 60 70
Time/ms Time/ms
(g) At 19 m in channel (h) At 23 m in channel

60 Exp 2
Exp 3
Exp 4
Overpressure/kPa 20
40

0

50 55 60 65 70 75 80
Time/ms
(i) At 27 m in channel
图 10 不同装药距离爆炸形成的超压时程曲线
Fig. 10 Time history curves of overpressure formed by explosions at different distances

从 3 m 处第 1 个测点开始，3 个工况下，经过 0.5 ms 后超压峰值均开始衰减，出现超压波动，在工况
Exp 2～3 下形成微弱的阶梯特征，在工况 Exp 4 下形成 2 个连续的超压峰值，随后快速下降，与工况 Exp 3
有小段重合。在 5 m 处，3 个工况下冲击波的到达时刻均出现明显差异，且在第 1 峰值后出现的最大超
压值达到第 1 峰值的 73.93%～86.46%。在 7 m 处，3 个工况下第 1 个正超压段内的峰值数量增加（图 10 (c)），
正超压持时进一步延长。在该测点处，3 个工况下的超压值在第 1 峰值后均出现伴有小阶梯的超压波动
上升并达到最大峰值。最大峰值与第 1 峰值的比值达到 156.84%～234.13%（工况 Exp 4）。比较 3 个工
况下第 1 峰值与最大峰值之间的超压时程曲线可以发现，装药位置从口外 1 m 变成口内 1 m 时，最大峰
值前的超压波动特征从单个持续约 2 ms 的超压波动（工况 Exp 2）变成 2 个持续约 1 ms 的超压波动（工
况 Exp 3），再变成单个持续约 1 ms 的超压波动（工况 Exp 4）。在 9 m 处：批次 1 中的峰值数量相较于口
内 7 m 处没有显著变化，但 3 个工况下的第 1 峰值均有所增加，工况 Exp 2 下第 1 峰值从 49.04 kPa
上升至 68.88 kPa，工况 Exp 3 下从 70.97 kPa 上升至 112.57 kPa，工况 Exp 4 下从 91.39 kPa 上升至
177.42 kPa，与固有印象中通道内冲击波超压峰值随传播距离增大持续下降相违背，并且这一现象在 4 个
工况下均有体现。此外，还可以发现，爆心越靠近和深入通道口部，峰值数量越多，超压值越高。
在 11 m 处，如图 10(e) 所示，3 个工况下，紧随第 1 峰值后出现了多个连续峰值波动，超压峰值与
第 1 峰值差距较小；随后，第 1 个正超压段超压值快速下降数毫秒，再出现新一轮峰值波动，波动段谷值
逐渐下降。工况 Exp 3～4 下，第 1 峰值及相邻峰值波动超压值接近且明显高于工况 Exp 2；超压快速下
降段后的峰值波动段上，工况 Exp 2 出现约 3 ms 的超压波动阶梯，随着爆炸位置靠近和进入通道，该部
分峰值超压值显著升高且数量增加。对比批次 1 中后两部分可知：当某批次反射波阵面逐渐靠近前波
面且无明显负压区时，该批次波阵面在下一测点处峰值上升且新峰值相对于前方谷值的超压差与原峰

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