Page 58 - 《爆炸与冲击》2026年第6期

第 46 卷 欧 渊，等： 爆炸作用下原型RC框架结构的毁伤效应 第 6 期

型多峰值和长持时的特点。距离爆心 7 000 mm 处测点 PF 的自由场峰值超压和测点 PR 的地面反射峰
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1
值超压分别为 100 和 141 kPa。测点 PR 的反射超压略大于测点 PF 的，一方面是由于地面对冲击波的
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1
反射增强效应，另一方面是由于测点 PR 较测点 PF 距炸药更近。试验 4 中测点 PR 和 6 PR 的地面反射
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超压时程曲线如图 6(d) 所示。由于填充墙 QW9～QW11 对冲击波载荷的连续衰减作用导致房间内测点
PR 和 6 PR 的峰值超压较小，分别为 12 和 8 kPa。
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90 160

PR 1
PF 1
60 PR 2 120 PR 3
Overpressure/kPa 30 0 Overpressure/kPa 80
40

−30 0

−60 −40
0 20 40 60 80 100 0 20 40 60 80 100
Time/ms Time/ms

(a) Measure points PR 1 and PR 2 (b) Measure points PF 1 and PR 3
80 30
PR 6
PR 4
60 PR 5 20 PR 7
Overpressure/kPa 40 Overpressure/kPa 10 0

20

0 −10

−20 −20
0 20 40 60 80 100 0 20 40 60 80 100
Time/ms Time/ms
(c) Measure points PR 4 and PR 5 (d) Measure points PR 6 and PR 7
图 6 不同测点的超压时程曲线
Fig. 6 Overpressure-time history curves at measure points
为量化楼板和填充墙对冲击波峰值超压的衰减作用，定义超压衰减系数：

p w − p b
η = (1)
p w
式中：p 和 b p 分别为有、无隔挡（楼板、填充墙）时的反射峰值超压。
w
奥尔连科 [37] 基于气体动力学理论对不同入射角度的冲击波反射超压进行了估算：
cosφ (γ +1)∆p m
Å ã
2
p w = ∆p m 1+ + cos φ (2)
C (γ −1)∆p m +2γp 0
 Å ã
14.072 5.54 0.357 0.006 25
1/3
0.1 + − + 0.05 m/kg ≤Z≤0.3 m/kg 1/3

 2 3 4
 Z Z Z Z

 Å ã

6.194 0.326 2.132
1/3
∆p m = 0.1 − + 0.3 m/kg ＜Z≤1 m/kg 1/3 (3)
 Z Z 2 Z 3

 Å ã

 0.662 4.05 3.288
1/3

0.1 + + 1 m/kg ＜Z≤10 m/kg 1/3
Z Z 2 Z 3
ß
cosφ φ≤φ cr
C = (4)
cosφ cr φ＞φ cr
061413-6