Page 97 - 《爆炸与冲击》2026年第3期

第 46 卷 郑贺龄，等： (Ti 2 Zr) 1.5 NbVAl 0.5 高熵合金的动态响应与冲击释能机理 第 7 期

程度随冲击速度增加而加剧，间接证明其释能反应源于破碎效应：冲击速度越高，破碎越完全，反应烈度
越高且持续时间越长。此外，残渣质量占比图显示，不同冲击速度下，弹丸破碎后的粒径主要分布在
1～2 mm，其次为小于 1 mm。后续的研究将针对回收的完整高熵合金弹丸进行微观分析，进一步揭示高
熵合金的释能机理。
2.3 高熵合金的能量释放特性

图 14(a) 清晰地展示了侵彻初速为 734 m/s 的条件下高熵合金弹丸与第 1 层靶板初始接触的瞬间，
接触区域的温度发生急剧且短暂的飙升，峰值温度高达 927.75 K。伴随这一过程，接触点附近出现了少
量 SPH 粒子，这直观地反映弹丸材料在巨大的撞击压力下发生了局部破碎。此时，弹丸仍保持较高的剩

T/K T/K T/K

293.15 927.15 953.95
293.15 895.65 902.65
293.15 821.35 852.45
293.15 774.55 784.65
293.15 698.75 708.35
293.15 617.15 647.25
293.15 508.65 603.15
293.15 448.45 528.45
293.15 353.15 313.15
293.15 293.15 293.15
0 ms 0.15 ms 0.2 ms

T/K T/K
1 160.75 968.75
1 050.45 905.15
965.15 885.45
897.35 853.15
852.15 802.35
794.15 750.35
721.35 700.05
645.25 625.35
553.45 452.15
333.15 393.15
Morphology comparison of 1.3 ms 0.6 ms
residual projectiles
(a) Numerical simulation results at an initial impact velocity of 734 m/s
T/K T/K T/K
293.15 1 223.15 1 455.65
293.15 1 053.15 1 323.55
293.15 966.35 1 224.75
293.15 814.65 1 158.25
293.15 775.15 1 003.65
293.15 663.55 902.75
293.15 521.65 816.15
293.15 495.85 730.25
293.15 378.75 440.95
293.15 293.15 293.15
0 ms 0.02 ms 0.022 ms

T/K T/K T/K
3 615.15 3 825.55 1 635.15
3 042.25 3 239.15 1 415.45
2 545.95 2 833.95 1 304.55
2 126.15 2 458.25 1 228.15
1 832.45 2 026.15 1 107.65
1 402.25 1 615.35 1 005.45
1 182.95 1 212.75 900.15
1 012.45 974.15 802.15
889.15 640.95 695.25
752.45 455.15 490.05
1.3 ms 0.48 ms 0.25 ms
(b) Numerical simulation results at an initial impact velocity of 1 375 m/s

图 14 不同侵彻速度下数值模拟结果
Fig. 14 Numerical simulation results at different penetration velocities

073101-15