Page 108 - 《爆炸与冲击》2026年第6期
P. 108

第 46 卷      崔    莹,等: 基于统一强度理论的弹体侵彻天然气管道局部损伤塑性半径统一解                             第 6 期

                3    基于统一强度理论的有限柱形空腔膨胀模型


                3.1    统一强度理论
                   统一强度理论在传统屈服准则的基础上引入了中间主应力的影响,能够统一描述不同材料在复杂
               三轴应力状态下的强度特征            [31] 。在该理论中,引入参数         b  以反映中间主切应力及相应面上正应力对材料
               破坏的影响程度。通过调节             b  的取值,可实现对多种经典强度准则的统一描述。其一般数学表达式为:
                                              α                          σ 1 +ασ 3
                                       
                                       σ 1 −    (bσ 2 +σ 3 ) = σ t  σ 2 ≤
                                       
                                             1+b                           1+α
                                        1                               σ 1 +ασ 3                      (1)
                                                                    σ 2 ≥
                                              (σ 1 +bσ 2 )−ασ 3 = σ t
                                         1+b                               1+α
                             σ 3  分别为第  1、第  2(中间)和第     3  主应力;α                                 σ c  分别为
               式中:   σ 1  、    σ 2  和                               为材料的拉压比,        α = σ t /σ c σ t  和
                                                                                             ,
                                                                           (1+α)τ s −σ t
               材料的拉伸和压缩极限强度;b              为表征中间主应力影响的系数,               b =            ,且   0≤b≤1 τ s  为材料
                                                                                                  ,
                                                                              σ t −τ s
               的剪切极限强度。
                   当  α=1  时,式  (1) 可表示为:
                                        
                                                1                        σ 1 +σ 3
                                        
                                        σ 1 −     (bσ 2 +σ 3 ) = σ s  σ 2 ≤
                                              1+b                           2                           (2)
                                         1                              σ 1 +σ 3
                                                                    σ 2 ≥
                                               (σ 1 +bσ 2 )−σ 3 = σ s
                                          1+b                               2
               此时该理论可退化为常见的双剪强度准则形式。由此可见,统一强度理论在不同参数取值下可覆盖多
               种传统屈服准则,具有较强的普适性。在此基础上,进一步引入有限柱形空腔膨胀模型,以建立与试验
               及数值模拟对应的局部塑性响应解析框架。
                3.2    有限柱形空腔膨胀计算模型
                   有限柱形空腔膨胀模型在已有研究                [23]  中验证了其科学性与正确性。该模型用以研究有限厚度圆柱
               体在外加载荷下的径向膨胀问题,在考虑圆柱几何边界效应的同时,能够准确描述局部塑性扩展与应力
               波传播过程。
                   本文所进行的弹体侵彻试验与数值模拟结果均表明:管道局部区域在冲击作用下形成明显的径向
               塑性扩展,且塑性区边界形态近似圆柱形。这与有限柱形空腔膨胀模型的假设条件相一致,因此该模型
               可用于描述弹体作用下管壁的局部塑性响应。通过引入统一强度理论的中间主应力效应,能够实现理
               论分析与试验及模拟结果的统一描述。
                   有限柱形空腔膨胀的计算模型如图                11  所示。其中:假设柱体半径为            r t  ;t 时刻的空腔半径为     r c  ;胀终
                                                                                          r p  。当空腔部分由
               值为    r cf  ;弹性波波阵面半径为    r e = cr c /˙r c  ,c 为弹性波速,    ˙ r c  为常数;弹塑性界面半径为




                                                                                       r t
                                                       r p
                                                    r c
                                                               r                        r p
                                                 O
                                                                                     r c
                                                          r e
                                                          r t


                                           (a) Side view                     (b) Top view

                                                 图 11    有限柱形空腔膨胀模型
                                           Fig. 11    Finite cylindrical cavity expansion model


                                                         061422-8
   103   104   105   106   107   108   109   110   111   112   113