Page 56 - 《振动工程学报》2025年第11期
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2514                               振     动     工     程     学     报                     第 38 卷


                                                S d =0   S d =0.5D p  S d =1.5D p  S d =2.5D p
                          −120                      −120                    −120
                               (a) G1                   (b) G2                   (c) G3
                           −80                       −80                     −80
                          高程 / m  −40                −40                     −40

                                         θ 1 =0.043°
                                                                                           θ 2 =0.065°
                                         θ 2 =0.190°               θ 1 =0.062°             θ 1 =0.045°
                                                                   θ 2 =0.097°
                             0                        0                       0
                                         θ 3 =0.204°               θ 3 =0.113°             θ 3 =0.148°
                                         θ 4 =0.155°               θ 4 =0.090°             θ 4 =0.071°
                            40                        40                      40
                             0.2  0.4  0.6  0.8  1.0   0   0.25  0.50  0.75  1.00  0  0.2  0.4   0.6
                                  侧向残余位移 / m               侧向残余位移 / m              侧向残余位移 / m
                                          −120                     −120
                                              (d) G4                    (e) G5
                                          −80                       −80
                                         高程 / m  −40     θ 1 =0.038°  −40         θ 1 =0.002°

                                                         θ 2 =0.054°              θ 2 =0.004°
                                            0                         0
                                                         θ 3 =0.052°              θ 3 =0.019°
                                                         θ 4 =0.051°              θ 4 =0.030°
                                           40                        40
                                            −0.05  0  0.05  0.10  0.15  0.20  0.25  0.30  0.35
                                                 侧向残余位移 / m               侧向残余位移 / m

                                  图 7 受  G1~G5 作用的单桩支承海上风机在不同冲刷深度下的残余变形
                       Fig. 7 Residual deformations of monopile-supported OWTs subjected to G1~G5 under different scour depths

              率条件下结构动力响应特征和冲刷影响。                                估计值最大。另外,也可观察到                G3  和  G4  作用下的
                  基于数值模拟,在考虑冲刷条件及海床液化程                          土体液化程度与结构          1  阶自振频率之间的相关性。
              度 的 情 况 下, 可 估 计 整 体 结 构 的 震 后      1  阶 自 振 频        上述分析说明,G1~G5         引发的海床土体液化程
              率。具体来讲,将        G1~G5  地震动作用于数值模型          30 s   度与其作用下的结构           1  阶自振频率估计值呈负相
              后,继续进行      20 s 的结构自由振动。该单桩支承海                   关,即更大程度的砂土液化会降低整体结构的自振
              上风机安装在可液化海床中,振动过程中采用                    CycLiq    频率。因此,安装在可液化海床中的海上风机整体
              模型描述土体液化现象。参考文献                  [39],在自由振        结构的    1  阶自振频率不仅受冲刷深度影响,还受到
              动阶段,将风机轮毂处加速度时程通过傅里叶变换                            海床土体液化程度影响。
              转换至频域,进而提取结构的自振频率,此时可得到                               为探究冲刷对整体结构动力响应的影响机理,
              液化后的结构       1  阶自振频率。                            分析了结构      1  阶自振频率与输入地震动卓越频率的
                  在不同冲刷深度条件下,整体结构的                  1  阶自振      相对差异,从结构动力放大系数的角度定量讨论其
              频率变化情况如图          8(a) 所示。随着冲刷深度的增                影响。图     9  展示了  G1~G5  作用下塔顶动力放大系数
              加,结构的     1  阶自振频率呈单调下降趋势。这主要                     随冲刷深度改变的变化规律。塔顶动力放大系数被
              是由于冲刷导致上部结构长度增加,结构刚度下降,                           定义为塔顶峰值加速度与基岩峰值加速度之比。随
              从而降低了结构自振频率            [17] 。                     冲刷深度增大,G1        作用下的结构       1  阶自振频率远离
                  值得注意的是,在不同冲刷深度下,尽管                   G2  与    G1  的卓越频率(f d  = 0.5 Hz),可观察到      G1作用下的
              G1  的  PGA  相同,G2  作用下的结构       1  阶自振频率均         塔顶动力放大系数随冲刷深度增大而单调减小,从
              低于  G1。为探究其原因,如图           8(b) 所示,给出了     G1~    2.59  下降至  1.32,降幅约   50%。
              G5  震后远场海床沿深度的超静孔压分布,其中灰色                             随 冲 刷 深 度 增 大, G2、 G3   和  G4  作 用 下 的 结 构
              虚线表示超孔压比         r u  = 1。可以发现,当作用卓越频             1  阶自振频率同样远离各自的地震动卓越频率,其动
              率为   1.5 Hz、PGA  为  0.2g  的  G2  时,超静孔压分布曲        力放大系数均呈现了单调减小的变化规律,这表明
              线与   r u  = 1.0  线非常接近,这表明    G2  会导致海床表          两个频率的相对差异增大确实在一定程度上削弱了
              层土体发生严重液化。相比之下,作用相同                   PGA  但卓     结构动力响应。
              越频率为     0.5 Hz 的  G1  时,超静孔压分布曲线与        r u  = 1    G5  作用时,由于其卓越频率(f d  = 0.25 Hz)低于结
              线距离较远,表明        G1  导致的海床土体液化程度明显                 构的   1  阶自振频率,随着冲刷深度增大,两频率的相
              低于  G2。                                           对差异减小,观察到其动力放大系数随冲刷深度增大

                  PGA  仅为  0.08g  时,G5  产生了最低的超静孔压,             而明显增大。这主要是因为当地震动频率接近结构
              土体液化程度最低,其作用下的结构                  1  阶自振频率        自振频率时,结构最大位移、转角和弯矩等急剧放大。
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